Ширина' у'ровня, неопределённость энергии квантовомеханической системы, обладающей дискретными уровнями энергии E k (атома, молекулы, атомного ядра), в состоянии, которое не является строго стационарным. Ш. у. (DE k ), характеризующая размытие уровня энергии, его уширение, зависит от средней длительности пребывания системы в данном состоянии — времени жизни на уровне (tk ) и, согласно неопределённостей соотношению для энергии и времени, равна DE k »  ( — Планка постоянная ). Для строго стационарного состояния системы tk = ¥ и DE k =0. Время жизни tk , а следовательно, и Ш. у. обусловлены возможностью квантовых переходов системы в состояния с меньшей энергией. Для свободной системы (например, для изолированного атома) спонтанные излучательные переходы с уровня E k на нижележащие уровни E i (E i < E k ) определяют радиационную, или естественную, Ш. у.: (DЕк ) рад » A k , где  — полная вероятность спонтанного испускания с уровня E k , A ki — Эйнштейна коэффициенты для спонтанного испускания. Уширение уровня может быть вызвано также спонтанными безызлучательными переходами, например для радиоактивного атомного ядра — его альфа-распадом . Ширина атомного уровня очень мала по сравнению с энергией уровня. В других случаях (например, для возбуждённых ядер, вероятность квантовых переходов которых обусловлена испусканием нейтронов и очень велика) Ш. у. может стать сравнимой с расстоянием между уровнями. (Если Ш. у. превышает эти расстояния, энергетический спектр системы становится непрерывным.)

  Любые взаимодействия, увеличивающие вероятность перехода системы в др. состояния, приводят к дополнительному уширению уровней. Примером может служить штарковское уширение уровней атома (иона) в плазме в результате его столкновения с ионами и электронами. В общем случае полная Ш. у. пропорциональна сумме вероятностей всех возможных переходов с этого уровня — спонтанных и вызванных различными взаимодействиями.

  Ш. у. определяет ширину спектральных линий.

  Лит. см. при ст. Ширина спектральных линий .

  М. А. Ельяшевич.